Untersuchung der Fullerenbewegung auf thermisch aktivierten Goldsubstraten unterschiedlicher Form

Sep 12, 2023

Wissenschaftliche Berichte Band 12, Artikelnummer: 14397 (2022) Diesen Artikel zitieren

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Details zu den Metriken

In der aktuellen Studie wurde das Bewegungsregime von Fullerenmolekülen auf Substraten mit unterschiedlichen Formen bei verschiedenen spezifischen Temperaturen untersucht. Dazu wurde die potentielle Energie von Fullerenmolekülen mit der klassischen Methode der Molekulardynamik analysiert. Die Fullerenmoleküle C20, C36, C50, C60, C72, C76, C80 und C90 wurden aufgrund ihrer Kugelform mit unterschiedlichen Größen ausgewählt. Um das Verhalten dieser Moleküle vollständig zu analysieren, wurden außerdem verschiedene Goldsubstrate, einschließlich flacher, konkaver, Substrate auf der Oberseite der Stufe (Aufwärtsstufe) und auf der Unterseite der Stufe (Abwärtsstufe) berücksichtigt. Die Spezifizierung des Bewegungsregimes bei unterschiedlichen Temperaturen ist eines der Hauptziele dieser Studie. Zu diesem Zweck haben wir die Translations- und Rotationsbewegungen von Fullerenmolekülen unabhängig voneinander untersucht. Im ersten Schritt der Untersuchung wurde die potentielle Energie von Fullerenmolekülen nach Lennard-Jones berechnet. Anschließend wurde das Bewegungsregime verschiedener Fullerene anhand ihrer Verschiebung und Gleitgeschwindigkeit klassifiziert. Unsere Ergebnisse zeigten, dass C60 in weniger als 5 % der Fälle geeignet ist. Allerdings erwiesen sich C20-, C76- und C80-Moleküle in den meisten Fällen unter verschiedenen Bedingungen als geeignete Kandidaten, während sie nur in sieben Situationen inkompetent waren. Was eine geradlinige Bewegung angeht, zeigte die konkave Geometrie im Vergleich zu den anderen Substraten eine bessere Leistung. Darüber hinaus zeigte C72 eine ungünstigere Leistung hinsichtlich des Bewegungsbereichs und der Diffusionskoeffizienten. Insgesamt trägt unsere Untersuchung dazu bei, die Leistung verschiedener Fullerenmoleküle auf Goldsubstraten zu verstehen und ihre wahrscheinliche Anwendung zu finden, insbesondere als Rad in Nanomaschinenstrukturen.

Dank der rasanten Entwicklung von Nanorobotern wird die Manipulation nanoskaliger Materialien für verschiedene technologische Zwecke immer attraktiver. In den letzten Jahren wurden zahlreiche Transportmechanismen vorgeschlagen, um Partikel in Nanogröße zu transportieren1. Die meisten dieser Ansätze waren jedoch aus mehreren Gründen inkompetent. Erstens sind praktisch alle geschaffenen Nanomanipulatoren mehrere Größenordnungen größer als ihre Nutzlast, was im Widerspruch zur Leistung natürlicher Nanomanipulatoren steht1,2. In der Natur sind Moleküle gleicher Größenordnung oder sogar kleiner in der Lage, Atome und Moleküle zu transportieren. Kinesin zum Beispiel ist ein kleines Protein, das recht große Nutzlasten ordnungsgemäß transportieren kann3,4. Zweitens sind sie nicht in der Lage, eine große Anzahl von Partikeln gleichzeitig zu bearbeiten2.

James Tour et al. baute mehrere molekulare Motoren mit dem Ziel zusammen, andere nanoskalige Materialien zu transportieren5,6,7,8,9. Diese hergestellten molekularen Maschinen haben aufgrund ihrer Ähnlichkeit mit echten Autos unter Forschern Namen wie „Nanocars“, „Nanotrucks“ oder andere Namen erhalten2,6,10. Es wurden verschiedene Nanomaschinen entwickelt, jede mit unterschiedlicher Form und Anzahl an Rädern. Die erste Generation synthetisierter Nanoautos bewegte sich mit Hilfe von Fullerenrädern11,12. C60 ist ein bekanntes Molekül, dessen Mobilität auf verschiedenen Substraten in einer Reihe experimenteller und rechnerischer Studien veranschaulicht wurde12,13. Darüber hinaus wurde die Bewegung von C60 auf Graphen-, Silikon- und Goldsubstraten bereits zuvor untersucht14,15,16,17. Allerdings haben Nanoautos mit Fullerenrädern aufgrund ihrer Stabilität und Leitfähigkeit eine profitablere Leistung auf dem Goldsubstrat gezeigt13. In früheren Studien zu diesen Nanomaschinen wurden in großem Umfang vier- oder dreirädrige Nanomaschinen mit C60 als Rad hergestellt5. Vaezi et al.18 untersuchten die Bewegung von C60-Molekülen auf dem Bornitrid-Substrat bei verschiedenen Temperaturen. Sie wiesen darauf hin, dass mit steigender Temperatur die Rollbewegung bedeutender wurde als die Abstellbewegung und die Bandbreite der Bewegungs- und Diffusionskoeffizienten größer wurde. Trotz der Fortschritte bei der Untersuchung von C60 wurde das Bewegungsregime anderer Fullerene nicht im Detail untersucht. Daher scheint es dringend erforderlich zu sein, die Mobilität anderer Fullerenmoleküle auf verschiedenen Substraten zu untersuchen, um ihre möglichen Anwendungen abzuschätzen. Beispielsweise untersuchten Wang et al.19 die Bewegung der Fullerene C60, C72, C180, C240 ​​und C260 auf dem Graphensubstrat. Sie zeigten, dass alle Moleküle mit maximaler Geschwindigkeit das Ende des Substrats erreichten und an diesem Punkt zu fluktuieren begannen. Daher können diese Moleküle beim Bau von Hochfrequenz-Nanoschaltern, beim Nanopartikeltransport oder bei Nanoroboterkomponenten verwendet werden.

Es ist erwähnenswert, dass vor dem Einsatz dieser Nanomaschinen experimentelle oder analytische Ansätze zur Bestimmung ihrer Bewegungsklasse20 verwendet werden sollten. Die Rastertunnelmikroskopie (STM) ist eine effektive Messtechnik, die zur Überwachung einer Reihe von Nanoautos21 eingesetzt wird. Shirai et al.9 und Zhang et al.20 haben experimentelle Methoden eingesetzt, um die Bewegung von Nanoträgern zu bewerten. Sie untersuchten die Mobilität zahlreicher Nanoautos mit Fullerenrädern auf einem Goldsubstrat bei verschiedenen Temperaturen. STM weist jedoch eine Reihe von Nachteilen auf, z. B. erfordert es einen teuren und zeitaufwändigen Prozess, während in einer Minute nur wenige Bilder aufgenommen werden können und die Bewegungsdetails teilweise angezeigt werden können22. Daher können andere Ansätze wie die Computersimulation zur Messung der Bewegung dieser Nanomaschinen in verschiedenen Situationen geeignet sein23,24,25,26,27. Akimov et al.28 und Konyukhov et al.29,30 simulierten ein Nanoauto mit starren C60-Rädern und starrem Fahrgestell mithilfe der Methode der grobkörnigen Molekulardynamik. Obwohl ihre vereinfachten Annahmen es ihnen ermöglichten, Simulationen schneller durchzuführen, muss unbedingt erwähnt werden, dass die Modellgenauigkeit in ihrer Studie verringert wurde, was dazu führte, dass Details über die Bewegung des Nanoautos fehlten.

In dieser Studie wurde die Bewegung mehrerer Fullerenmoleküle auf vier verschiedenen Goldsubstraten untersucht. Die Fullerenmoleküle C20, C36, C50, C60, C72, C76, C80 und C90 wurden aufgrund ihrer Kugelform mit unterschiedlichen Größen ausgewählt. Um das Verhalten dieser Moleküle vollständig zu analysieren, wurden außerdem verschiedene Goldsubstrate, darunter flache, konkave Substrate, die Oberseite der Stufe (Aufwärtsstufe) und die Unterseite der Stufe (Abwärtsstufe) berücksichtigt. Im ersten Schritt wurde die potentielle Energie von Fullerenmolekülen berechnet und anschließend deren Variation während der Bewegung untersucht. Anschließend wurde auf der Grundlage der erhaltenen Ergebnisse die wahrscheinliche Bewegung unter verschiedenen Bedingungen vorhergesagt. Im zweiten Schritt wurde die klassische Methode der Molekulardynamik durchgeführt. Die Bewegung von Fullerenen wurde auf thermisch induzierten Substraten untersucht, um eine bessere Kontrolle über die Fullerenbewegung zu erreichen. Die Modellierung der Fullerenbewegung kann dazu führen, dass die Bewegungen von Nanoautos auf Fullerenbasis mit einer Vielzahl von Methoden vorhergesagt werden können.

Die Potentialenergieanalyse ist eine leistungsstarke Methode zur Vorhersage der Mobilität von Fullerenen auf zahlreichen Substraten. In diesem Abschnitt wird die Beweglichkeit mehrerer Fullerene (Abb. 1) auf Goldsubstraten mit unterschiedlichen Formen (Abb. 2) untersucht, nämlich flache, aufsteigende, absteigende und konkave Substrate. Es wurde angenommen, dass die Aufwärts- und Abwärtsstufensubstrate eine bessere Kontrolle über die Bewegung von Fulleren ermöglichen (Abb. 2 B, C). Darüber hinaus entspricht der mittlere Teil des konkaven Substrats dem flachen Substrat, und seine oberen und unteren Seiten entsprechen den Abwärts- und Aufwärtsstufensubstraten, wenn Fullerene abgesenkt bzw. angehoben werden (Abb. 2D).

(A) Die dreidimensionale Ansicht verschiedener in dieser Studie simulierter Fullerene: C20 (a), C36 (b), C50 (c), C60 (d), C72(e), C76 (e), C80 (d). ) und C90 (h). (B) die Fullerenmoleküle, die an jedem Startpunkt aus der Hexa-Down-Ausrichtung auf dem Substrat kontaktiert werden.

C60-Fulleren auf verschiedenen Goldsubstraten. (A, B, C und D) repräsentieren die flache Oberfläche, die Unterseite der Stufe, die Oberseite der Stufe bzw. die konkaven Substrate.

Es ist erwähnenswert, dass Fulleren bei der Berechnung der potentiellen Energie als starres Molekül betrachtet wird. Das bedeutet, dass die potentielle Energie zwischen den Kohlenstoffatomen konstant ist und nicht berechnet werden muss. Daher wurde die interne potentielle Energie zwischen den Kohlenstoffatomen von Fulleren ignoriert, und die potentielle Energie von Fulleren steht für die potentielle Energie, die sich aus der Wechselwirkung zwischen den Kohlenstoffatomen von Fulleren und den Goldatomen des Substrats ergibt. Die starren Molekülstrukturen aller Fullerene wurden aus dem Programm Nanotube Modeler in der Fullerenbibliothek bereitgestellt31. Einige Fullerenmoleküle haben viele Isomere, daher wählen wir dasjenige aus, das eine Kugelform wie C60 hat (z. B. hat C36 \(15\)-Isomere und wir wählten das Isomer mit der Bezeichnung No.15-D6h.cc1, C50 hat \(271\) Isomere und wir haben das Isomer mit der Bezeichnung No.271-D5h.cc1 gewählt, C76 hat \(2\) Isomere und wir haben das Isomer mit der Bezeichnung C76-Td.cc1 gewählt, C80 hat \(7\) Isomere und wir haben das Isomer mit der Bezeichnung No gewählt .6-D5h.cc1 und C90 haben \(46\)-Isomere und wir haben das Isomer mit der Bezeichnung No.20-C1.cc1 aufgrund ihrer Kugelform aus dem Nanotube-Modellierer ausgewählt.

Laut Pishkenari et al.32 variiert die potentielle Energie von C60 auf einem Goldsubstrat je nach seiner Ausrichtung. Sie verglichen vier verschiedene C60-Ausrichtungen unter Berücksichtigung der Translations- und Rotationsbewegung und stellten fest, dass die Hexa-Down-Ausrichtung die stabilste Bewegung aufweist. Daher wurden in der aktuellen Arbeit alle oben genannten Fullerene in ihrer Hexa-unten-Ausrichtung auf Substraten platziert, mit Ausnahme von C20, das auf seiner fünfeckigen Seite platziert wurde.

Die potentielle Energie von Fullerenen wurde unter Verwendung des Lennard-Jones-Potentials wie folgt berechnet (Gleichung 1):

wobei \(\sigma\), \(\varepsilon\) und \(r\) potentielle Parameter sind, die den Gleichgewichtsabstand von \({\text{Au}}{-}{\text{C}} angeben \) Bindung \((\sigma = 2,9943 {\text{\AA}})\), die Topftiefe des Potentials (\(\varepsilon = 0,01273 eV\)) und der Abstand zwischen den Gold- und Kohlenstoffatomen in jeweils ein Gleichgewichtsort. Darüber hinaus stellt \(r_{cut - off}\) den Abschneideradius für das Lennard-Jones-Potenzial dar und wird auf \(13 {\text{\AA}}\) gesetzt.

In der aktuellen Studie wurde die Bewegung mehrerer Fullerenmoleküle unterschiedlicher Form auf den Goldoberflächen mit der klassischen Methode der Molekulardynamik untersucht. Simulationen wurden bei verschiedenen Temperaturen im Bereich von (75 K) bis (600 K) durchgeführt, um den Einfluss der Temperatur auf die Mobilität von Fullerenmolekülen zu untersuchen. Die Temperatur des Substrats und der Fullerene wurde mithilfe des Nose-Hoover-Thermostats reguliert. Das Fullerenmolekül wurde auf der Oberseite des Substrats platziert, während die untere Schicht starr sein sollte. Die Substratgröße wurde auf \(18a\times 18a\times 3a\) angepasst, wobei a für die Goldgitterkonstante steht und auf \(4,078{\text{ {\AA}}}\ festgelegt wurde. Zusätzlich wurden periodische Randbedingungen in den Richtungen \(x\) und \(y\) genutzt und die Ebenenrichtung der Goldoberfläche wurde als \((001)\) bezüglich der FCC-Kristallrichtung betrachtet.

Um die Wechselwirkung zwischen den Goldatomen im Substrat zu modellieren, wurde das EAM-Potential angewendet33. Dieses Potenzial wurde mithilfe der Dichtefunktionaltheorie entwickelt, die bislang als eines der genauesten Potenziale zur Nachahmung von Au und anderen FCC-Metallen gilt. Es wurde gezeigt, dass dieses Potenzial die Leerstellen und Störungen in \(\mathrm{Au}\)-Substraten genau nachbildet, und die durch dieses Potenzial vorhergesagten Versetzungsstrukturen stimmen ordnungsgemäß mit experimentellen Beobachtungen überein. Simulationen wurden mit der LAMMPS-Software34 durchgeführt und die Ergebnisse werden durch den Betrieb des VMD-Pakets35 erwartet. Vor Beginn der Simulation wurde das System für 200.000 Schritte entspannt, und dann wurde die Simulation für \(8 ns\) unter Berücksichtigung von \(1 fs\) Zeitschritten durchgeführt, um genaue Ergebnisse zu erzielen. Der Geschwindigkeits-Verlet-Algorithmus wurde verwendet, um die Bewegungsgleichungen mit einem Zeitschritt von \(1 fs\) zu integrieren. Es ist erwähnenswert, dass \(Tdamp\) auch in der LAMMPS-Software für NVT-Ensemble auf \(50 fs\) eingestellt ist36.

Das Hauptziel dieser Studie besteht darin, die optimalen Fullerenmoleküle für den Einsatz als Rad in Nanomaschinen zu finden. Zu diesem Zweck wurde im ersten Schritt die Bewegung von Fullerenmolekülen auf verschiedenen Goldsubstraten analysiert. Den in der aktuellen Untersuchung untersuchten Geometrien zufolge wichen die Fullerenmoleküle auf dem flachen Substrat stärker von ihrer direkten Bahn ab als die anderen Substrate, da die Bewegung der Moleküle auf diesem Substrat nicht eingeschränkt war. Nach dem flachen Substrat erfolgt die stärkste Abweichung der Fullerenmoleküle auf dem Substrat mit der oberen Stufe aufgrund seiner hochenergetischen Punkte, die sich aus den Oberflächeneffekten ergeben, und es wird keine Energie benötigt, um die Stufe hinunterzuspringen. Darüber hinaus wurde beobachtet, dass durch die Vergrößerung des Radius des Fullerenmoleküls von C20 auf C90 der Bewegungsbereich der Fullerene kleiner wurde, da zwischen dem Goldsubstrat und den Kohlenstoffatomen der Fullerene mehr nichtgebundene Kräfte erzeugt wurden (Abb . 3, 4 und 5 blaue und graue Linien).

Flugbahnen verschiedener Fullerene auf einem Goldsubstrat bei \(75K\) für C20 (A), C36 (B), C50 (C), C60 (D), C72 (E), C76 (F), C80 (G), und C90 (H. Die blauen, roten, schwarzen und gelben Linien zeigen die Flugbahnen der Moleküle auf der flachen Unterseite der Stufe, der Oberseite der Stufe bzw. auf konkaven Substraten.

Flugbahnen verschiedener Fullerene auf einem Goldsubstrat bei \(150\mathrm{K}\) für C20 (A), C36 (B), C50 (C), C60 (D), C72 (E), C76 (F), C80 (G) und C90 (H). Die blauen, roten, schwarzen und gelben Linien zeigen die Flugbahnen der Moleküle auf der flachen Unterseite der Stufe, der Oberseite der Stufe bzw. auf konkaven Substraten.

Flugbahnen verschiedener Fullerene auf einem Goldsubstrat bei \(300\mathrm{ K}\) für C20 (A), C36 (B), C50 (C), C60 (D), C72 (E), C76 (F), C80 (G) und C90 (H). Die blauen, roten, schwarzen und gelben Linien zeigen die Flugbahnen der Moleküle auf der flachen Unterseite der Stufe, der Oberseite der Stufe bzw. auf konkaven Substraten.

Im Gegensatz zu den Radiuseffekten führt eine Erhöhung der Temperatur aufgrund der Erhöhung der inneren Energie der Moleküle zu einer weitreichenden Bewegung der Fullerene, wodurch die nicht gebundenen Kräfte ordnungsgemäß überwunden werden könnten (Abb. 6, 7 und 8, blaue und graue Linien). ). Ebenso weist das Abwärtsstufensubstrat vor allem an den Kanten hochenergetische Punkte auf, die eine Abweichung der Moleküle in dieser Geometrie bewirken. Allerdings ist eine Mindestenergie erforderlich, damit die Moleküle über die Stufe springen können; Daher zeigten Fullerene bei der Abwärtsstufengeometrie eine geringere Abweichung als bei der Aufwärtsstufengeometrie. Bei niedrigen Temperaturen waren weitreichende Bewegungen nicht so stark zu beobachten, sodass alle Fullerene lediglich schwankten (Abb. 3 und 4, rote Linien). Wenn sich die Fullerene vergrößern, steigt die Energie, die zum Hochspringen der Stufen erforderlich ist. So könnten größere Moleküle die schwankende Bewegung überwinden und ihre Bewegung bei hohen Temperaturen mit wenigen Abweichungen beginnen (Abb. 7 und 8, rote Linien). Außerdem hat sich durch die Vergrößerung des Fullerenradius von C20 auf C90 der Bewegungsbereich auf dem Abwärtsstufensubstrat vergrößert. Das gleiche Verhalten wurde in der konkaven Geometrie wiederholt. Je höher die Temperatur, desto größer war der Bewegungsbereich der Fullerene, insbesondere wenn Radius und Temperatur gleichzeitig anstiegen. Es ist erwähnenswert, dass alle Fullerene aus mehreren Gründen bei fast allen Temperaturen einen direkten Weg zurücklegten. Zunächst wurde die Energie der Fullerenmoleküle darauf verwendet, die allmähliche Stufenform des konkaven Substrats zu erklimmen. Zweitens erfolgt die Bewegung der Fullerene aufgrund der ähnlichen Form der konkaven Substrate und Fullerene in eine Richtung. Drittens: Aufgrund der Tatsache, dass das konkave Substrat nicht nur von der weiträumigen Bewegung des Fullerens auf dem flachen Substrat profitiert, sondern aufgrund der Existenz einer stufenartigen Oberfläche auf beiden Seiten auch die Fullerenabweichung erfolgreich reduzieren kann.

Flugbahnen verschiedener Fullerene auf einem Goldsubstrat bei \(400\mathrm{K}\) für C20 (A), C36 (B), C50 (C), C60 (D), C72 (E), C76 (F), C80 (G) und C90 (H). Die blauen, roten, schwarzen und gelben Linien zeigen die Flugbahnen der Moleküle auf der flachen Unterseite der Stufe, der Oberseite der Stufe bzw. auf konkaven Substraten.

Flugbahnen verschiedener Fullerene auf einem Goldsubstrat bei \(500\mathrm{K}\) für C20 (A), C36 (B), C50 (C), C60 (D), C72 (E), C76 (F), C80 (G) und C90 (H). Die blauen, roten, schwarzen und gelben Linien zeigen die Flugbahnen der Moleküle auf der flachen Unterseite der Stufe, der Oberseite der Stufe bzw. auf konkaven Substraten.

Flugbahnen verschiedener Fullerene auf einem Goldsubstrat bei \(600\mathrm{K}\) für C20 (A), C36 (B), C50 (C), C60 (D), C72 (E), C76 (F), C80 (G) und C90 (H). Die blauen, roten, schwarzen und gelben Linien zeigen die Flugbahnen der Moleküle auf der flachen Unterseite der Stufe, der Oberseite der Stufe bzw. auf konkaven Substraten.

Darüber hinaus wurde für das konkave Substrat eine weiträumige Bewegung beobachtet, und zwar aus zuvor genannten Gründen und aufgrund der wechselseitigen Wirkung von Temperatur und Radius auf die Bewegung von Molekülen, deren Untersuchung den Rahmen dieser Studie sprengen würde (Abb. 3, 4, 5 und 6 gelbe Linien).

Um das Verhalten von Fullerenmolekülen auf verschiedenen Goldsubstraten zu untersuchen, werden in den Abbildungen die Energie von Lennard-Jones, die zurückgelegte Distanz und die Gleitgeschwindigkeit jedes Fullerens dargestellt. 9, 10 und 11. Die Gleitgeschwindigkeit wurde berücksichtigt, da der Hauptfaktor der Bewegung der Fullerene eher durch die Gleitbewegung als durch die Rollbewegung erfolgt.

Zurückgelegte Strecke von Fullerenen auf einem Goldsubstrat für \(75 \mathrm{K}\)(A), \(150 \mathrm{K}\) (B), \(300 \mathrm{K}\) (C) , \(400 \mathrm{K}\) (D), \(500 \mathrm{K}\) (E) und \(600 \mathrm{K}\) (F). Die blauen, roten, schwarzen und gelben Balken zeigen die zurückgelegte Entfernung der Moleküle auf der flachen, unteren Seite der Stufe, der oberen Seite der Stufe bzw. den konkaven Substraten.

Lenard Jones potentielle Energie für verschiedene Fullerenmoleküle auf einem Goldsubstrat für \(75 K\) (A), \(150 K\) (B), \(300 K\) (C), \(400 K\) ( D), \(500 K\) (E) und \(600 K\) (F). Die blauen, roten, schwarzen und gelben Balken zeigen die potenzielle Lenard-Jones-Energie der Moleküle auf der flachen, unteren Seite der Stufe, der oberen Seite der Stufe bzw. den konkaven Substraten.

Gleitgeschwindigkeit für verschiedene Fullerenmoleküle auf einem Goldsubstrat für \(75 K\) (A), \(150 K\) (B), \(300 K\) (C), \(400 K\) (D) , \(500 K\) (E) und \(600 K\) (F). Die blauen, roten, schwarzen und gelben Balken zeigen die Gleitgeschwindigkeit der Moleküle auf der flachen Unterseite der Stufe, der Oberseite der Stufe bzw. auf konkaven Substraten.

Die von den Molekülen zurückgelegte Strecke nahm unter allen Bedingungen mit zunehmender Temperatur zu (Abb. 9). Darüber hinaus wurde ein abnehmender Trend für die von den Molekülen zurückgelegte Distanz beobachtet, wenn der Radius der Fullerene zunahm, da mit der Vergrößerung des Fullerens mehr Kohlenstoffatome mit der Goldoberfläche wechselwirkten und die Bewegung verlangsamten (Abb. 9). Dieser abnehmende Trend für alle Temperaturen hat jedoch zu einem konstanten Wert nach dem C60-Molekül geführt. Dies ist auf die Tatsache zurückzuführen, dass mit zunehmender Fullerengröße mehr Kohlenstoffatome mit der Goldoberfläche assoziiert wurden, ihre Wechselwirkungen sich jedoch geringfügig ändern (Abb. 9).

Wie in Abb. 10 gezeigt, war die Mobilität der Fullerenmoleküle umso geringer, je höher die Energie zwischen den Fullerenen und der Goldoberfläche war. Somit wurde die gleiche potenzielle Lennard-Jones-Energie für Fullerene auf den flachen Substraten, den Aufwärtsstufen- und Abwärtsstufensubstraten beobachtet. Beim konkaven Substrat wurde aufgrund der Formähnlichkeit der Goldoberfläche und der Fullerene weniger Energie beobachtet (Abb. 10). Allerdings war C72 die einzige Ausnahme, da es aufgrund seiner nicht-sphärischen Form auf allen Substraten die gleiche potentielle Energie aufwies.

Die Gleitgeschwindigkeit ist einer der wichtigsten Parameter für die Auswahl von Fullerenen auf verschiedenen Substraten, dargestellt in Abb. 11 für alle Temperaturen. Da bisher alle Nanoautos mit C60-Rädern ausgestattet waren, wurden in der aktuellen Studie nur Fullerene untersucht, die eine bessere Leistung im Vergleich zu C60 zeigten.

Aus Abb. 3a geht hervor, dass einige der Fullerenmoleküle im Vergleich zu C60 bei \(75K\) mehr Bewegungen zeigten, von denen zwei mit C76 auf der Abwärtsstufe und konkaven Substraten in Zusammenhang stehen und eine davon mit C80 auf der Aufwärtsstufe verbunden ist Substrat. Unter Berücksichtigung der oben genannten Abweichungsergebnisse kann das C76-Molekül als das wünschenswerteste Fulleren bei \(75K\) identifiziert werden.

Bei \(150K\) können C76- und C80-Fullerene trotz der hohen Mobilität auf dem flachen Substrat aufgrund der hohen Abweichung auf dem flachen Substrat nicht als alternative Optionen in Betracht gezogen werden. Daher gilt C60-Fulleren aufgrund seines höheren Impulses im Vergleich zu anderen Fullerenen als die beste Alternative für C60 bei (150 K). Für Anwendungen, bei denen sich Fullerene auf konkaven Geometrien bewegen, wird jedoch weiterhin C60-Fulleren empfohlen (Abb. 11B).

In Abb. 11C zeigt das C60-Molekül bei \(300 K\) keine ordnungsgemäße Leistung, und in Übereinstimmung mit der Oberflächenform und den Überlegungen zur Mobilität wurde das C76-Molekül als der am besten geeignete Kandidat bei dieser Temperatur eingeführt. Es sollte berücksichtigt werden, dass das Wort „Kandidat“ für Fullerene verwendet wurde, die unter verschiedenen Bedingungen möglicherweise eine bessere Leistung als C60 aufweisen.

Bei \(400 K\) zeigte C60 auf allen Substraten eine unzureichende Leistung, mit Ausnahme des flachen Substrats, bei dem erhebliche Abweichungen alle Anwendungen einschränkten. Daher zeigten zwei der vorgeschlagenen Fullerenmoleküle, darunter C20 und C50, eine gute Leistung auf der Abwärtsstufe bzw. auf dem konkaven Substrat. Es ist zu beachten, dass C80-Fulleren auch als Ersatz für C50-Moleküle in konkaver Geometrie angesehen werden könnte (Abb. 11D).

Obwohl die Leistung des C60-Moleküls bei (500 K) ungünstig war, zeigten auch andere Moleküle nicht unter allen Bedingungen eine zufriedenstellendere Leistung. Aufgrund ihrer besseren Mobilität werden jedoch C20- und C60-Moleküle für die Nutzung auf den flachen Substraten trotz der großen Abweichungen empfohlen. Darüber hinaus werden C20 auf den aufwärts und abwärts gerichteten Substraten und C36 auf den konkaven Substraten aufgrund ihrer stabilen Bewegungen mit weniger Abweichungen stark empfohlen (Abb. 11E).

Bei \(600 \mathrm{ K}\) zeigte das C80-Molekül eine ordnungsgemäße Leistung auf dem Aufwärtsstufensubstrat und wurde anstelle von C60 als führender Kandidat erkannt. Nach C80 zeigten auch andere Fullerene eine akzeptable Leistung, darunter C20 auf den flachen und aufsteigenden Stufensubstraten, C36 auf den flachen und aufsteigenden Stufensubstraten, C50 auf den flachen und aufwärts/absteigenden Stufensubstraten und C76 auf den aufwärts/absteigenden Stufensubstraten (Abb. 11F).

Infolgedessen stellt Tabelle 1 das begehrteste Fulleren auf allen Substraten und bei allen Temperaturen dar. Demnach können die erforderlichen Nanomaschinen entsprechend ausgelegt werden, um unter verschiedenen Bedingungen die beste Leistung zu erzielen. Darüber hinaus könnte das C60-Molekül, das in allen Nanomaschinen als Rad galt, nur in wenigen Fällen ein Kandidat unter den Fullerenen sein. Daher kann die vorgestellte Studie als überzeugende Forschung im Zusammenhang mit der Einführung der begehrtesten Fullerenmoleküle unter verschiedenen Bedingungen angesehen werden.

Simulation kann ein wertvolles Werkzeug zur Untersuchung physikalischer/chemischer Phänomene sein37,38,39,40,41,42. Die aktuelle Studie untersucht die Bewegung verschiedener Fullerene auf flachen, aufsteigenden, absteigenden und konkaven Substraten bei \(75 K\), \(150 K\), \(300 K\), \(400 K\). , \(500 K\) und \(600 K\). Zu diesem Zweck wurden die Fullerenmoleküle C20, C36, C50, C60, C72, C76, C80 und C90 aufgrund ihrer Form- und Radiusunterschiede ausgewählt. Aufgrund der Tatsache, dass die Räder der Nanomaschine eine wichtige Rolle bei der Bewegung der Nanomaschine spielen, da sie die meisten Wechselwirkungen mit dem darunter liegenden Substrat haben, während sie das Chassis der Nanomaschine verbinden. Daher kann die aktuelle Untersuchung optimale Räder für Nanomaschinenbewegungen vorschlagen und möglicherweise die Leistung von Nanomaschinen für verschiedene Anwendungen verbessern.

Was eine geradlinige Bewegung betrifft, zeigten die Fullerene auf den flachen Substraten im Vergleich zu anderen Substraten die größte Abweichung. Gleichzeitig zeigten die konkave Stufe, die Aufwärtsstufe und die Abwärtsstufe aufgrund ihrer Fähigkeit, die ungünstigen Bewegungen einzuschränken, weniger Abweichungen an. Darüber hinaus nahm mit steigender Temperatur die Abweichung der Fullerene erheblich zu, außer im Fall des konkaven Substrats aufgrund der Einschränkung der Fullerene im Gegensatz zur Bewegung von beiden Seiten.

Im nächsten Schritt wurde die Auswirkung des Radius auf die Bewegung der Fullerene untersucht, sodass selbst bei niedrigen Temperaturen (\(75 K\) und \(150 K\) eine weitreichende Bewegung der Fullerene auf dem konkaven Substrat beobachtet werden konnte. ). Allerdings hat die Temperatur eine vorherrschende Rolle bei der Bewegung der Fullerenmoleküle auf den flachen Substraten, den Aufwärtsstufen- und Abwärtsstufensubstraten gespielt.

Das Lennard-Jones-Potential wurde verwendet, um die Van-der-Waals-Wechselwirkungskräfte zwischen den Fullerenen und den Goldoberflächen zu bewerten. Das Ergebnis zeigt, dass Fullerene bei konstanter Temperatur auf den flachen, aufsteigenden und absteigenden Substraten die gleiche potenzielle Lennard-Jones-Energie zeigten, da die mit den Kohlenstoffatomen interagierenden Goldoberflächen eine identische Struktur hatten. Dennoch haben Kohlenstoffatome beim konkaven Substrat aufgrund seiner Formähnlichkeit mit Fullerenen mehr Wechselwirkungen mit der Goldoberfläche, was zu einer größeren potenziellen Lennard-Jones-Energie führt. Darüber hinaus werden die Lennard-Jones-Potentialunterschiede zwischen der konkaven Geometrie und den anderen Substraten signifikanter, wenn der Fullerenradius zunimmt (von C20 auf C90).

Wie in früheren Studien festgestellt wurde, ist die Temperatur das einzige wirksame Merkmal der von den Fullerenen zurückgelegten Distanz, sodass die Oberflächenveränderungen keinen Einfluss auf die Länge der zurückgelegten Distanz hatten. Unsere Ergebnisse zeigten jedoch, dass mit zunehmendem Radius die zurückgelegte Distanz für die Fullerene bei gleicher Temperatur abnahm. Dies liegt daran, dass mehr Kohlenstoffatome an der Wechselwirkung mit der Goldoberfläche beteiligt waren, was die Bewegung der Fullerene verlangsamt.

Der Gleitgeschwindigkeitsparameter wurde ebenfalls ausgewertet, um die geeigneten Fullerene entsprechend den wahrscheinlichen Nanomaschinenbedingungen (Dimension und Temperatur) zu bestimmen. Zu diesem Zweck sind in Tabelle 1 weitere Details aufgeführt, in der die Kandidaten-Fullerene unter Berücksichtigung der Temperatur- und Substratänderungen vorgestellt werden. Das C60-Molekül, das in fast allen Studien als Rad für Nanomaschinen verwendet wurde, wurde nicht bei allen Temperaturen als geeigneter Kandidat für die Auf- und Abwärtsstufensubstrate erkannt. Außerdem wurde auf dem flachen Substrat bei allen Temperaturen ein besserer Kandidat anstelle von C60 eingeführt. Das konkave Substrat bei \(150 K\) war der einzige Fall, in dem unter unseren untersuchten Molekülen kein geeigneter Kandidat entdeckt wurde. Unsere Ergebnisse deuten darauf hin, dass C60 für weniger als 5 % der Fullerenziele geeignet ist. C20-, C76- und C80-Moleküle waren in den meisten Fällen unter verschiedenen Bedingungen Kandidaten, so dass sie nur in sieben Situationen inkompetent waren, was im Abschnitt „Ergebnisse“ erwähnt wird. Darüber hinaus war das C72-Molekül das einzige Fulleren, das aufgrund seiner zylindrischen Struktur nicht als Kandidat eingeführt wurde, was dazu führte, dass das Molekül nach einiger Zeit auf seinen größeren Querschnitt fiel. Insgesamt trägt unsere Untersuchung dazu bei, die optimale Leistung verschiedener Fullerenmoleküle auf Goldsubstraten zu verstehen, um ihre wahrscheinliche Anwendung zu finden, insbesondere bei Nanomaschinenzielen.

Die Daten dieser Studie sind auf begründete Anfrage beim entsprechenden Autor erhältlich.

Samorì, P. Rastersondenmikroskopie jenseits der Bildgebung. J. Mater. Chem. 14(9), 1353–1366. https://doi.org/10.1039/B314626J (2004).

Artikel Google Scholar

Vives, G. & Tour, JM Synthese von Einzelmolekül-Nanoautos. Acc. Chem. Res. 42(3), 473–487. https://doi.org/10.1021/ar8002317 (2009).

Artikel CAS PubMed Google Scholar

Alberts, B. Die Zelle als Ansammlung von Proteinmaschinen: Vorbereitung der nächsten Generation von Molekularbiologen. Zelle 92(3), 291–294. https://doi.org/10.1016/S0092-8674(00)80922-8 (1998).

Artikel CAS PubMed Google Scholar

Kinbara, K. & Aida, T. Auf dem Weg zu intelligenten molekularen Maschinen: gerichtete Bewegungen biologischer und künstlicher Moleküle und Anordnungen. Chem. Rev. 105(4), 1377–1400. https://doi.org/10.1021/cr030071r (2005).

Artikel CAS PubMed Google Scholar

Shirai, Y. et al. Oberflächenrollende Moleküle. Marmelade. Chem. Soc. 128(14), 4854–4864. https://doi.org/10.1021/ja058514r (2006).

Artikel CAS PubMed Google Scholar

Chu, P.-LE et al. Synthese und Einzelmolekülbildgebung hochmobiler Nanoautos mit Adamantanrädern. ACS Nano 7(1), 35–41. https://doi.org/10.1021/nn304584a (2013).

Artikel CAS PubMed Google Scholar

Sasaki, T., Osgood, AJ, Alemany, LB, Kelly, KF & Tour, JM Synthese eines Nanoautos mit abgewinkeltem Chassis. Hin zur kreisenden Bewegung. Org. Lette. 10(2), 229–232. https://doi.org/10.1021/ol702642r (2008).

Artikel CAS PubMed Google Scholar

Sasaki, T. & Tour, JM Synthese eines dipolaren Nanoautos. Tetraeder Lett. 48(33), 5821–5824. https://doi.org/10.1016/j.tetlet.2007.06.080 (2007).

Artikel CAS Google Scholar

Shirai, Y., Osgood, AJ, Zhao, Y., Kelly, KF & Tour, JM Richtungskontrolle in thermisch angetriebenen Einzelmolekül-Nanoautos. Nano Lett. 5(11), 2330–2334. https://doi.org/10.1021/nl051915k (2005).

Artikel ADS CAS PubMed Google Scholar

Sasaki, T., Morin, J.-F., Lu, M. & Tour, JM Synthese eines Einzelmolekül-Nanotransporters. Tetraeder Lett. 48(33), 5817–5820. https://doi.org/10.1016/j.tetlet.2007.06.081 (2007).

Artikel CAS Google Scholar

Morin, J.-F., Sasaki, T., Shirai, Y., Guerrero, JM & Tour, JM Synthetische Wege zu Nanoautos mit Carboran-Rädern. J. Org. Chem. 72(25), 9481–9490. https://doi.org/10.1021/jo701400t (2007).

Artikel CAS PubMed Google Scholar

Lohrasebi, A., Neek-Amal, M. & Ejtehadi, MR Gerichtete Bewegung von C60 auf einer Graphenschicht, die einem Temperaturgradienten ausgesetzt ist. Physik. Rev. E 83(4), 042601. https://doi.org/10.1103/PhysRevE.83.042601 (2011).

Artikel ADS CAS Google Scholar

Cuberes, MT, Schlittler, RR & Gimzewski, JK Neupositionierung einzelner C 60 -Moleküle bei Cu-Stufen bei Raumtemperatur: Betrieb eines molekularen Zählgeräts. Appl. Physik. Lette. 69(20), 3016–3018. https://doi.org/10.1063/1.116824 (1996).

Artikel ADS CAS Google Scholar

Neek-Amal, M., Abedpour, N., Rasuli, SN, Naji, A. & Ejtehadi, MR Diffusionsbewegung auf einer Graphenschicht. Physik. Rev. E 82(5), 051605. https://doi.org/10.1103/PhysRevE.82.051605 (2010).

Artikel ADS CAS Google Scholar

Martsinovich, N. & Kantorovich, L. Modellierung der Manipulation von C 60 auf der Si(001)-Oberfläche, durchgeführt mit NC-AFM. Nanotechnology 20(13), 135706. https://doi.org/10.1088/0957-4484/20/13/135706 (2009).

Artikel ADS CAS PubMed Google Scholar

Ozmaian, M., Fathizadeh, A., Jalalvand, M., Ejtehadi, MR & Allaei, SMV Diffusion und Selbstorganisation von C60-Molekülen auf einschichtigen Graphinschichten. Wissenschaft. Rep. 6(1), 21910. https://doi.org/10.1038/srep21910 (2016).

Artikel ADS CAS PubMed PubMed Central Google Scholar

Ahangari, MG, Ganji, MD & Jalali, A. Wechselwirkung zwischen Nanoauto mit Fullerenrädern und Goldsubstrat: Eine DFT-Studie. Physik. E Niedrige Abmessungen. Syst. Nanostruktur. 83, 174–179. https://doi.org/10.1016/j.physe.2016.05.029 (2016).

Artikel ADS CAS Google Scholar

Vaezi, M., Nejat Pishkenari, H. & Nemati, A. Mechanismus der C 60 -Rotation und -Translation auf einer hexagonalen Bornitrid-Monoschicht. J. Chem. Physik. 153(23), 234702. https://doi.org/10.1063/5.0029490 (2020).

Artikel ADS CAS PubMed Google Scholar

Wang, L. & Xu, Z. Ein Graphen-basierter Nanopartikel-Bewegungskonverter. Int. Core J. Eng. 5(1), 114–118 (2019).

MathSciNet Google Scholar

Zhang, J. et al. Untersuchung der Bewegung molekularer Maschinen auf Oberflächen mittels STM: Das Nanoauto und darüber hinaus. Im Jahr 2007 7. IEEE-Konferenz für Nanotechnologie (IEEE NANO), 243–246 (2007). Doi: https://doi.org/10.1109/NANO.2007.4601180.

Kelly, K. Erforschung molekularer Maschinen auf Oberflächen: Das Nanoauto und darüber hinaus. Mikrosk. Mikroanal. 14(S2), 956–957. https://doi.org/10.1017/S1431927608085176 (2008).

Artikel ADS Google Scholar

Grill, L. ChemInform-Zusammenfassung: Mit STM untersuchte funktionalisierte Moleküle: Bewegung, Schalten und Reaktivität. ChemInform https://doi.org/10.1002/chin.200823260 (2008).

Artikel Google Scholar

Shamloo, A. et al. Modellierung eines Ultraschallsystems zur gezielten Arzneimittelabgabe an das Bauchaortenaneurysma: Eine patientenspezifische In-silico-Studie basierend auf der Liganden-Rezeptor-Bindung. IEEE Trans. Ultraschall. Ferroelektr. Freq. Kontrolle 69(3), 967–974. https://doi.org/10.1109/TUFFC.2021.3138868 (2022).

Artikel PubMed Google Scholar

Forouzandehmehr, M., Ghoytasi, I., Shamloo, A. & Ghosi, S. Partikel im Koronarkreislauf: Ein Überblick über die Modellierung für das Design von Arzneimittelträgern. Mater. Des. 216, 110511. https://doi.org/10.1016/j.matdes.2022.110511 (2022).

Artikel CAS Google Scholar

Ebrahimi, S., Vatani, P., Amani, A. & Shamloo, A. Arzneimittelabgabeleistung von Nanoträgern basierend auf Adhäsion und Interaktion für die Behandlung von Bauchaortenaneurysmen. Int. J. Pharm. 594, 120153. https://doi.org/10.1016/j.ijpharm.2020.120153 (2021).

Artikel CAS PubMed Google Scholar

Shamloo, A., Nejad, MA & Saeedi, M. Flüssigkeits-Struktur-Interaktionssimulation eines zerebralen Aneurysmas: Auswirkungen der endovaskulären Coiling-Behandlung und der Wandverdickung des Aneurysmas. J. Mech. Verhalten. Biomed. Mater. 74, 72–83. https://doi.org/10.1016/j.jmbbm.2017.05.020 (2017).

Artikel PubMed Google Scholar

Shamloo, A., Manuchehrfar, F. & Rafii-Tabar, H. Ein viskoelastisches Modell für den Bruch axonaler Mikrotubuli. J. Biomech. 48(7), 1241–1247. https://doi.org/10.1016/j.jbiomech.2015.03.007 (2015).

Artikel PubMed Google Scholar

Akimov, AV, Nemukhin, AV, Moskovsky, AA, Kolomeisky, AB & Tour, JM Molekulardynamik von sich auf der Oberfläche bewegenden, thermisch angetriebenen Nanoautos. J. Chem. Theorieberechnung. 4(4), 652–656. https://doi.org/10.1021/ct7002594 (2008).

Artikel CAS PubMed Google Scholar

Konyukhov, SS et al. Starrkörper-Molekulardynamik von Fulleren-basierten Nanoautos auf metallischen Oberflächen. J. Chem. Theorieberechnung. 6(9), 2581–2590. https://doi.org/10.1021/ct100101y (2010).

Artikel CAS PubMed Google Scholar

Konyukhov, SS et al. Diffusion von Fulleren-basierten Nanoautos auf der Oberfläche eines Goldkristalls. Moskauer Universität. Chem. Stier. 65(4), 219–220. https://doi.org/10.3103/S0027131410040012 (2010).

Artikel Google Scholar

Asadollahi, D. & Shariati, M. Untersuchung von Scherkräften in verdrillten Kohlenstoff-Nanoröhrenbündeln mithilfe eines strukturmechanischen Ansatzes. Acta Mech. 232(6), 2425–2441. https://doi.org/10.1007/s00707-021-02949-y (2021).

Artikel MATH Google Scholar

Nejat Pishkenari, H., Nemati, A., Meghdari, A. & Sohrabpour, S. Ein genauer Blick auf die Bewegung von C60 auf Gold. Curr. Appl. Physik. 15(11), 1402–1411. https://doi.org/10.1016/j.cap.2015.08.003 (2015).

Artikel ADS Google Scholar

Folien, SM, Baskes, MI & Daw, MS Embedded-Atom-Methodenfunktionen für die fcc-Metalle Cu, Ag, Au, Ni, Pd, Pt und ihre Legierungen. Physik. Rev. B 33(12), 7983–7991. https://doi.org/10.1103/PhysRevB.33.7983 (1986).

Artikel ADS CAS Google Scholar

Plimpton, S. Schnelle parallele Algorithmen für die Molekulardynamik im Nahbereich. J. Comput. Physik. 117(1), 1–19. https://doi.org/10.1006/jcph.1995.1039 (1995).

Artikel ADS CAS MATH Google Scholar

Humphrey, W., Dalke, A. & Schulten, K. VMD: Visuelle Molekulardynamik. J. Mol. Graph. 14(1), 33–38. https://doi.org/10.1016/0263-7855(96)00018-5 (1996).

Artikel CAS PubMed Google Scholar

Yu, T.-Q., Alejandre, J., López-Rendón, R., Martyna, GJ & Tuckerman, ME Maßerhaltende Integratoren für die Molekulardynamik im isothermal-isobaren Ensemble, abgeleitet vom Liouville-Operator. Chem. Physik. 370(1–3), 294–305. https://doi.org/10.1016/j.chemphys.2010.02.014 (2010).

Artikel CAS Google Scholar

Ebrahimi, S. & Fallah, F. Untersuchung der Tortuosität der Koronararterien bei Arteriosklerose: Eine Studie zur Vorhersage von Plaque-Ruptur und -Progression. Int. J. Mech. Wissenschaft. 223, 107295. https://doi.org/10.1016/j.ijmecsci.2022.107295 (2022).

Artikel Google Scholar

Alishiri, M., Ebrahimi, S., Shamloo, A., Boroumand, A. & Mofrad, MRK Arzneimittelabgabe und Adhäsion von mit magnetischen Nanopartikeln beschichteten Nanoliposomen und Mikrobläschen an atherosklerotischen Plaques unter Magnet- und Ultraschallfeldern. Ing. Appl. Berechnen. Fluid-Mech. 15(1), 1703–1725. https://doi.org/10.1080/19942060.2021.1989042 (2021).

Artikel Google Scholar

Manzoori, A., Fallah, F., Sharzehee, M. & Ebrahimi, S. Computergestützte Untersuchung der Stabilität der stenotischen Halsschlagader unter pulsierendem Blutfluss unter Verwendung eines Fluid-Struktur-Interaktionsansatzes. Int. J. Appl. Mech. 12(10), 2050110. https://doi.org/10.1142/S1758825120501100 (2020).

Artikel Google Scholar

Shamloo, A. & Sarmadi, M. Untersuchung der Adhäsionseigenschaften von Polymer-Protein-Systemen durch Molekulardynamiksimulation und deren Zusammenhang mit Zelladhäsion und -proliferation. Integr. Biol. 8(12), 1276–1295. https://doi.org/10.1039/c6ib00159a (2016).

Artikel CAS Google Scholar

Shamloo, A., Mohammadaliha, N. & Mohseni, M. Integrative Nutzung von Mikroumgebungen, Biomaterialien und Computertechniken für fortschrittliches Tissue Engineering. J. Biotechnologie. 212, 71–89. https://doi.org/10.1016/j.jbiotec.2015.08.005 (2015).

Artikel CAS PubMed Google Scholar

Shamloo, A., Pedram, MZ, Heidari, H. & Alasty, A. Berechnung des Diffusionskoeffizienten der Blut-Hirn-Schranke (BBB): Ein molekulardynamischer Ansatz. J. Magn. Magn. Mater. 410, 187–197. https://doi.org/10.1016/j.jmmm.2016.03.030 (2016).

Artikel ADS CAS Google Scholar

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Diese Forschung erhielt keine spezifischen Zuschüsse von Förderstellen im öffentlichen, kommerziellen oder gemeinnützigen Sektor.

Diese Autoren trugen gleichermaßen bei: Mohammad Ali Bakhtiari, Mahdi Tohidloo und Saeed Seifi.

Fakultät für Maschinenbau, Sharif University of Technology, Azadi Ave., Teheran, Iran

Amir Shamloo, Mohammad Ali Bakhtiari, Mahdi Tohidloo und Saeed Seifi

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AS entwarf die Simulationen, analysierte die Daten, überwachte das Projekt und verfasste die Arbeit. MAB entwarf und führte die Simulationen durch, analysierte die Daten und verfasste die Arbeit. MT entwarf und führte die Simulationen durch, analysierte die Daten und verfasste die Arbeit. SS entwarf und führte die Simulationen durch, analysierte die Daten und verfasste die Arbeit.

Korrespondenz mit Amir Shamloo.

Die Autoren geben an, dass keine Interessenkonflikte bestehen.

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Nachdrucke und Genehmigungen

Shamloo, A., Bakhtiari, MA, Tohidloo, M. et al. Untersuchung der Fullerenbewegung auf thermisch aktivierten Goldsubstraten unterschiedlicher Form. Sci Rep 12, 14397 (2022). https://doi.org/10.1038/s41598-022-18730-7

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Eingegangen: 19. März 2022

Angenommen: 18. August 2022

Veröffentlicht: 24. August 2022

DOI: https://doi.org/10.1038/s41598-022-18730-7

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